Hyperboloid model - Hyperboloid model
I geometri er hyperboloidmodellen , også kendt som Minkowski -modellen efter Hermann Minkowski , en model for n -dimensionel hyperbolisk geometri , hvor punkter er repræsenteret af punkterne på det forreste ark S + af et to -arket hyperboloid i ( n + 1) -dimensionalt Minkowski-rum og m -planer repræsenteres ved skæringspunkterne mellem ( m +1) -planerne i Minkowski-rummet med S + . Den hyperbolske afstandsfunktion indrømmer et enkelt udtryk i denne model. Hyperboloidmodellen for det n -dimensionale hyperbolske rum er tæt forbundet med Beltrami -Klein -modellen og til Poincaré -diskmodellen, da de er projektive modeller i den forstand, at isometri -gruppen er en undergruppe af den projektive gruppe .
Minkowski kvadratisk form
If ( x 0 , x 1 , ..., x n ) er en vektor i ( n + 1) dimensionale koordinatrum R n +1 , den Minkowski kvadratisk form defineres som
Vektorerne v ∈ R n +1 således at Q ( v ) = 1 danner en n -dimensionel hyperboloid S bestående af to forbundne komponenter eller ark : det fremadrettede eller fremtidige ark S + , hvor x 0 > 0 og bagud eller tidligere, ark S - , hvor x 0 <0. Punkterne i den n -dimensionale hyperboloidmodel er punkterne på det forreste ark S + .
Den Minkowski bilinære form B er polarisationen af den Minkowski kvadratiske form Q ,
Eksplicit,
Den hyperbolske afstand mellem to punkter u og v af S + er givet ved formlen
hvor arcosh er den omvendte funktion af hyperbolsk cosinus .
Lige linjer
En lige linje i hyperbolsk n -rum er modelleret af en geodesik på hyperboloiden. En geodesisk på hyperboloiden er (ikke-tomt) skæringspunkt mellem hyperboloidet med et todimensionalt lineært underrum (inklusive oprindelsen) af det n +1-dimensionelle Minkowski-rum. Hvis vi tager u og v til at være basisvektorer for det lineære underrum med
og brug w som en reel parameter for punkter på den geodesiske, derefter
vil være et punkt på den geodesiske.
Mere generelt vil en k -dimensionel "flad" i det hyperbolske n -rum blive modelleret af hyperboloidens (ikke -tomme) skæringspunkt med et k +1 -dimensionelt lineært underrum (inklusive oprindelsen) af Minkowski -rummet.
Isometrier
Den ubestemte ortogonale gruppe O (1, n ), også kaldet den ( n +1) -dimensionelle Lorentz-gruppe , er Lie-gruppen af reelle ( n +1) × ( n +1) matricer, som bevarer den Minkowski bilinære form. På et andet sprog er det gruppen af lineære isometrier i Minkowski -rummet . Især denne gruppe bevarer hyperboloid S . Husk på, at ubestemte ortogonale grupper har fire forbundne komponenter, svarende til at vende eller bevare orienteringen på hvert underrum (her 1-dimensionelle og n- dimensionelle), og danne en Klein-fire-gruppe . Undergruppen af O (1, n ), der bevarer tegnet på den første koordinat, er den ortokrone Lorentz -gruppe , betegnet O + (1, n ), og har to komponenter, der svarer til at bevare eller vende orienteringen af det rumlige underrum. Dens undergruppe SO + (1, n ) bestående af matricer med determinant en er en forbundet Lie -gruppe af dimension n ( n +1)/2, der virker på S + ved lineære automorfier og bevarer den hyperboliske afstand. Denne handling er transitiv, og stabilisatoren af vektoren (1,0, ..., 0) består af matricerne i formen
Hvor tilhører den kompakte særlige ortogonale gruppe SO ( n ) (generaliserer rotationsgruppen SO (3) for n = 3 ). Det følger heraf, at det n -dimensionelle hyperbolske rum kan udstilles som det homogene rum og et Riemannisk symmetrisk rum af rang 1,
Gruppen SO + (1, n ) er den fulde gruppe af orienteringsbevarende isometrier i det n -dimensionelle hyperbolske rum.
Mere konkret kan SO + (1, n ) opdeles i n ( n -1)/2 rotationer (dannet med en regelmæssig euklidisk rotationsmatrix i blokken nederst til højre) og n hyperboliske oversættelser, som har form
hvor er afstanden oversat (langs x -aksen i dette tilfælde), og 2. række/kolonne kan udveksles med et andet par for at skifte til en translation langs en anden akse. Den generelle form for en oversættelse i 3 dimensioner langs vektoren er:
- hvor .
Dette strækker sig naturligt til flere dimensioner og er også den forenklede version af et Lorentz-boost, når du fjerner relativitetsspecifikke udtryk.
Eksempler på grupper af isometrier
Gruppen af alle isometrier i hyperboloidmodellen er O + (1, n ). Enhver gruppe af isometrier er en undergruppe af den.
Refleksioner
For to punkter er der en unik refleksion, der udveksler dem.
Lad . Bemærk det , og derfor .
Derefter
er en refleksion, der udveksler og . Dette svarer til følgende matrix:
(bemærk brugen af blok matrix notation).
Så er en gruppe af isometrier. Alle sådanne undergrupper er konjugerede .
Rotationer og refleksioner
er gruppen af rotationer og refleksioner, der bevarer . Funktionen er en isomorfisme fra O ( n ) til denne gruppe. For ethvert punkt , hvis er en isometri, der kortlægger til , så er gruppen af rotationer og refleksioner, der bevarer .
Oversættelser
For ethvert reelt tal er der en oversættelse
Dette er en oversættelse af afstand i den positive x -retning, hvis eller af afstanden i den negative x -retning, hvis . Enhver oversættelse af afstand er konjugeret til og . Sættet er gruppen af oversættelser gennem x-aksen, og en gruppe isometrier er konjugeret til det, hvis og kun hvis det er en gruppe af isometrier gennem en linje.
Lad os f.eks. Sige, at vi vil finde gruppen af oversættelser gennem en linje . Lad være en isometri, der kortlægger til og lad være en isometri, der retter og kortlægger til . Et eksempel på en sådan er en refleksionsudveksling og (forudsat at de er forskellige), fordi de begge er den samme afstand fra . Så er en isometri-kortlægning til og et punkt på den positive x-akse til . er en oversættelse gennem afstandslinjen . Hvis det er i retning. Hvis det er i retning. er gruppen af oversættelser igennem .
Symmetrier af horosfærer
Lad H være en eller anden horosfære, så formens punkter er inde i den for vilkårligt store x . For enhver vektor b in
er en hororotation, der kortlægger H til sig selv. Sættet af sådanne hororotations er gruppen med hororotations bevare H . Alle hororotationer er bøjet til hinanden.
For alle i O ( n -1)
er en rotation eller refleksion, der bevarer H og x-aksen. Disse hororotations, rotationer og refleksioner generere gruppen af symmetrier H . Symmetri -gruppen i enhver horosfære er konjugeret til den. De er isomorfe for den euklidiske gruppe E ( n -1).
Historie
I flere papirer mellem 1878-1885 brugte Wilhelm Killing den repræsentation, han tilskrev Karl Weierstrass for Lobachevskian geometri . Især diskuterede han kvadratiske former som eller i vilkårlige dimensioner , hvor er den gensidige måling af krumning, betegner euklidisk geometri , elliptisk geometri og hyperbolsk geometri.
Ifølge Jeremy Gray (1986) brugte Poincaré hyperboloidmodellen i sine personlige noter i 1880. Poincaré offentliggjorde sine resultater i 1881, hvor han diskuterede invadrationen af den kvadratiske form . Grå viser, hvor hyperboloidmodellen er implicit i senere skrivning af Poincaré.
Også Homersham Cox i 1882 brugte Weierstrass -koordinater (uden at bruge dette navn) tilfredsstillende forholdet såvel som .
Yderligere eksponering af modellen blev givet af Alfred Clebsch og Ferdinand Lindemann i 1891, hvor de diskuterede forholdet og .
Weierstrass -koordinater blev også brugt af Gérard (1892), Felix Hausdorff (1899), Frederick S. Woods (1903)], Heinrich Liebmann (1905).
Hyperboloiden blev udforsket som et metrisk rum af Alexander Macfarlane i hans Papers in Space Analysis (1894). Han bemærkede, at punkter på hyperboloiden kunne skrives som
hvor α er en basisvektor ortogonal til hyperboloidaksen. For eksempel opnåede han den hyperboliske cosinuslov ved hjælp af sin fysiske algebra .
H. Jansen gjorde hyperboloidmodellen til det eksplicitte fokus i sit papir fra 1909 "Representation of hyperbolic geometry on a two -sheet hyperboloid". I 1993 berettede WF Reynolds noget om modellens tidlige historie i sin artikel i American Mathematical Monthly .
Da den var en almindelig model i det tyvende århundrede, blev den identificeret med Geschwindigkeitsvectoren (hastighedsvektorer) af Hermann Minkowski i hans Göttingen -foredrag fra 1907 'The Relativity Principle'. Scott Walter minder i sit papir fra 1999 "The Non-Euclidean Style of Minkowskian Relativity" om Minkowskis bevidsthed, men sporer modellens slægt til Hermann Helmholtz frem for Weierstrass og Killing.
I de første relativitetsår blev hyperboloidmodellen brugt af Vladimir Varićak til at forklare hastighedens fysik. I sin tale til den tyske matematiske fagforening i 1912 henviste han til Weierstrass -koordinater.
Se også
Noter og referencer
- Alekseevskij, DV; Vinberg, EB ; Solodovnikov, AS (1993), Geometry of Spaces of Constant Curvature , Encyclopaedia of Mathematical Sciences, Berlin, New York: Springer-Verlag, ISBN 978-3-540-52000-9
- Anderson, James (2005), Hyperbolic Geometry , Springer Undergraduate Mathematics Series (2. udgave), Berlin, New York: Springer-Verlag , ISBN 978-1-85233-934-0
- Ratcliffe, John G. (1994), Foundations of hyperbolic manifolds , Berlin, New York: Springer-Verlag , ISBN 978-0-387-94348-0, Kapitel 3
- Miles Reid & Balázs Szendröi (2005) Geometri og topologi , figur 3.10, s 45, Cambridge University Press , ISBN 0-521-61325-6 , MR 2194744 .
- Ryan, Patrick J. (1986), Euklidisk og ikke-euklidisk geometri: En analytisk tilgang , Cambridge, London, New York, New Rochelle, Melbourne, Sydney: Cambridge University Press , ISBN 978-0-521-25654-4
- Parkkonen, Jouni. "HYPERBOLISK GEOMETRI" (PDF) . Hentet 5. september 2020 .